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金兹堡-朗道理论(GLTheory)是一种重要的唯象超导理论(1950) | 金兹堡-朗道理论(GLTheory)是一种重要的唯象超导理论(1950)。与[[London理论|London方程]]及[[pippard理论|Pippard非局域理论]]相比较，GL理论独到之处是可以处理强磁场和超导电子密度在空间不均匀的情况。 | ||
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金兹堡-朗道理论是(GLTheory）一种重要的唯象超导理论(1950) | 金兹堡-朗道理论是(GLTheory）一种重要的唯象超导理论(1950)。与London方程及Pippard非局域理论相比较，GL理论独到之处是可以处理强磁场和超导电子密度在空间不均匀的情况。GL提出用一个复函数中<math>\Psi(r)</math>作为超导电子的“有效波函数，与超导电子<math>n</math>的关系为<math>\Psi(r)^2=n(r)</math>。对于正常态，<math>n=0</math>,<math>\Psi(r)=0</math>,因此<math>\Psi</math>起序参量的作用，这是一个复序参量。 | ||
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1950年阿布里科索夫(AδpиκocoB)用G-L方程建立了第Ⅱ类超导体的物理基础。1959年戈尔柯夫(Gor’kov)证明G-L方程可在[[BCS理论]]基础上用格林函数方法导出，揭示了G-L唯象理论的微观物理基础。因此G-L理论有时亦称GLAG理论。 | |||
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其早期的成功是能处理第一类超导体的居间态。Gor'kov(1959)证明GL理论实际是BCS理论的一个极限形式.GL理论引入了超导体的另一特征长度(T)，依赖于温度的相干长度，为标定<math>\Psi(r)</math>能够变化而不引起较大能量增加的距离。GL理论可以计算畴壁能量参数，处理细丝和薄膜的临界电流，说明磁通量子化，说明超导相的成核等。Ahrikosov仔细研究了GL方程，用来处理第Ⅱ类超导体。 | |||
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金兹堡-朗道理论(GLTheory)是一种重要的唯象超导理论(1950)。与London方程及Pippard非局域理论相比较，GL理论独到之处是可以处理强磁场和超导电子密度在空间不均匀的情况。
简介
金兹堡-朗道理论是(GLTheory）一种重要的唯象超导理论(1950)。与London方程及Pippard非局域理论相比较，GL理论独到之处是可以处理强磁场和超导电子密度在空间不均匀的情况。GL提出用一个复函数中作为超导电子的“有效波函数，与超导电子的关系为。对于正常态，,,因此起序参量的作用，这是一个复序参量。
原理
超导性的唯象理论，是结合了超导体的电动力学、量子力学和热力学特性，为超导相变给予热力学解释而提出的。此理论可以由BCS理论得到，它能相当好地描述第Ⅱ类超导体的磁学性能。
研究历史
1950年阿布里科索夫(AδpиκocoB)用G-L方程建立了第Ⅱ类超导体的物理基础。1959年戈尔柯夫(Gor’kov)证明G-L方程可在BCS理论基础上用格林函数方法导出，揭示了G-L唯象理论的微观物理基础。因此G-L理论有时亦称GLAG理论。
作用贡献
其早期的成功是能处理第一类超导体的居间态。Gor'kov(1959)证明GL理论实际是BCS理论的一个极限形式.GL理论引入了超导体的另一特征长度(T)，依赖于温度的相干长度，为标定能够变化而不引起较大能量增加的距离。GL理论可以计算畴壁能量参数，处理细丝和薄膜的临界电流，说明磁通量子化，说明超导相的成核等。Ahrikosov仔细研究了GL方程，用来处理第Ⅱ类超导体。